电烟圈教学

A. 怎么吐烟圈 过肺之后吐出

这个网上有教学视频

B. 瞬变电磁法的野外工作方法

（一）工作装置和回线大小的选择

工作装置的选择应根据勘探目的、施工条件和各种装置的特点等因素综合考虑决定。如果探测目标深度在100m以内，要求达到较高的分辨率，围岩电性较好（易产生集流效 应）时，同点装置是首选对象。如果要求进行较大深度的探测，或测区崎岖或有河谷等其 他障碍使得铺设动源回线困难时，则应选择大回线定源装置，框-回线装置。

增大发射回线和接收回线边长，将会增强信号强度，并延长有效信号的持续时间，从 而有利于加大探测深度。但二者的增大使野外工作难度增加，同时使测量结果受影响的范 围扩大，从而降低了横向分辨率。此外，增大接收回线边长时，不仅增大了有效信号强 度，也使干扰信号强度增大。因而，在保证预定勘探深度的情况下，一般都应选择尽可能 小的回线边长。模拟实验结果和野外实例表明：同点装置可以有把握地探测到线性尺寸相当于回线边长、埋深为2倍回线边长的良导体。因此，采用同点装置时，应取回线边长等 于或略大于0.5倍探测深度。采用框-回线装置时，大定源发送回线边长可等于或略大于 拟探测深度。

图4-65 重叠回线在直立薄脉上的多道V/I异常剖面曲线

（二）野外工作布置和测量

测区和测网选择及测地工作与其他物探方法相同，这里不再赘述，只介绍与瞬变电磁法野外数据采集有关的几个技术问题。

1.回线布置

供电回线要采用电阻小、绝缘性能好的导线，一般要求每千米电阻小于6Ω，以便在有限的电源电压下可输出足够大的电流。

电线要按测地布设的点位铺设，若线架上剩有残余导线，应将其呈之字形铺于地面，以免电线缠绕产生强烈的感应信号。一切紧挨回线的金属物体都会产生强烈的干扰信号，高压电力线的强干扰信号甚至可能损害测量电路。因此，回线布设应避开所有金属物体，远离高压电力线。

2.发射和测量信号波形

现在使用的几乎所有地面瞬变电磁法仪器发射电流波形全部为占空比为1：1的正负相间的矩形波，如图4-66（a）所示。典型的单向供电时间大概为10～100ms数量 级，—个周期约为40～400ms。一般来说，要按照勘探深度的需要选择单向供电时间的长 短，如要求勘探深度大，单向供电时间就长。由于线路设计技术上的原因，以及必要性不 强，实际发射的矩形电流波形的前沿并不陡，可延续数毫秒时间。然而后沿要求很陡，一 般为数微秒时间，以至于可以被看做“阶跃”脉冲。图4-66（b）所示为发射磁场在接 收回线中产生的感应电动势，这并不是需要观测的信号，需要观测的是地下感应涡流产生 的二次场信号，也就是图4-66（c）中的信号。

图4-66 发射和接收信号波形

3.观测时间范围和叠加次数的选择

编写一个测区的工作设计时，往往需要根据所需探测深度和测区电阻率变化范围确定记录时间范围。从“烟圈” 电流的扩散深度公式

勘探地球物理教程

可推知TEM的探测深度正比于 。若假定探测深度相当于烟圈电流深度的一半，则 可用

勘探地球物理教程

确定观测时间范围。式（4-69）和式（4-70）中tmin和tmax分别为最小延时和最大延时；h_min和h_max分别为要求的最小和最大探测深度；ρ_min和ρ_max为测区岩层的最低和最高电阻率。

一般说来，在实际工作中希望在尽可能宽的时间范围内记录到有用信号。但由于测量回路本身存在一定的过渡过程，使得观测的最小延迟时间不能太早（现在的商用瞬变电磁 仪读数的最小延迟时间约为10_μs数量级）。而测区干扰电磁场以及仪器噪声电平的存在又 限制了观测的最大延迟时间。记录时间范围过宽，实际上晚期道的观测质量已不能保证。在一个测区工作前最好先做一些实验工作。如果最后几道读数为噪声电平，说明有用信号 都已记录下来了；如果最后几道读数超过噪声电平，就应增大观测时间范围。当然，选定 了观测时间范围后，在实际观测中遇到衰减很慢的异常，应即时延长时间范围重复观测，使有用信号能被完整地记录下来。

为了压制测区的干扰电磁信号，提高观测资料的信噪比，现代的瞬变电磁仪大都采用了 “叠加平均”的读数技术。增加叠加次数可以降低记录数据中干扰噪声的水平，然而，增加 叠加次数将增加观测时间，降低观测速度。叠加次数的选取应兼顾数据质量和观测速度。所 选取的最小叠加次数应使高于仪器噪声电平的有用信号以足够大的信噪比被记录下来。

4.供电电流强度的确定

可根据所用装置及最大延时观测信号达到最低可分辨信号水平计算出供电电流强度。例如，对于重叠回线装置，有

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式中：I为供电电流强度；ρτ_max为测区预计最大视电阻率；tmax为对应于最大探测深度所要 求的最大延时；V_min为最低可分辨电压；a为回线边长。

5.噪声电平的观测

不同观测点的噪声电平并不完全一致，为了确定各观测点晚期数据的观测精度，必须 在每个测点上或相间几个测点上测量噪声电平，这种测量一般是采用将发射电流输出到匹 配负荷的方法进行。噪声电平以下的数据已不可靠，仅供参考。图示时用虚线标出离差范 围线，以示与正常数据的区别。

C. 玩烟圈voopoo drag1瓦数温度电阻什么的设置成多少好（用的是天网雾化器）

75w，上下浮动5w。天网雾化芯阻值为0.15欧姆，雾化芯无法承受90w以上瓦数，因此75w左右为最佳瓦数。

D. 怎么吐烟圈，3种吐烟圈方法

方法之一:

吐传统的烟圈

1、不完全吸入烟，让烟停在你的咽喉处，而不仅仅是在嘴里。这需要适应一下，可能会引起咳嗽。

E. 电视上吐烟圈是什么东西

烟斗、烟囱等，问题根本不具体，不知所云。

F. 怎么吐烟圈，用普通的香烟

有2种方法，一种；
一、吸上一口浓烟。
二、将嘴唇做成O字型。
三，用舌头弹下牙。

二种；
一、吸上一口浓烟。
二、将嘴唇做成O字型。
三，用食指有节奏的轻点腮帮子 求采纳

G. 瞬变电磁法基本原理及方法技术特点

（一）基本原理

瞬变电磁法是以地壳中岩石和矿石的导电性差异为主要物质基础，通过以接地导线或不接地回线通以脉冲电流作为场源，以激励探测目的物感生二次电流，在脉冲间隙测量二次场随时间变化的响应，从而达到了解地下介质的电性变化情况的目的。

M.N.Nabighan指出，任一时刻地下涡旋电流在地表产生的磁场可以等效为一个水平环状线电流的磁场。在发射电流刚关断时，该环状线电流紧挨发射回线，与发射回线具有相同的形状。随着时间的推移，该电流环向下、向外扩散，并逐渐变为圆电流环。等效电流环很象从发射回线中吹出的来的一系列“烟圈”，沿与地面成47°的倾斜锥面扩散，这种过程可形象地称为“烟圈效应”。从这一观点来看，早期瞬变电磁场是由近地表电流产生的，反映浅部电性分布特征；晚期瞬变电磁场主要是由深部的感应电流产生的，反映深部的电性分布。因此，观测和研究大地瞬变电磁场随时问的变化规律，可以探测大地电性的垂向变化。

重叠回线脉冲场源激励，近区瞬变响应换算的视电阻率（ρ_S）和视深度（H_S）参数公式如下：

地球物理找水方法技术与仪器

式中：ε（t）为瞬变响应；M为激励磁矩；q为回线面积；τ₀为脉冲宽度。

（二）观测装置类型

瞬变电磁法观测时，经过多次正反向电流激励，瞬变响应多次叠加达到满意结果后，完成测点的观测任务。该方法常见的装置组合类型如下。

（1）动源组合类（图3－2－1）

该类组合的边长一般为L＝50～400m；另外根据实测任务，浅部与深部测深边长范围可达L＝20～150m。

图3－2－1 瞬变电磁法动源装置组合类型图

（2）定源组合类（图3－2－2）

图3－2－2 瞬变电磁法定源装置组合类型图

（三）激励回线边长的确定

在磁源瞬变电磁法野外工作中，激励回线边长的大小直接影响勘探对象的响应以及早晚期的划分。如在图3－2－3中说明了均匀导电介质中回线中心下方球体的相对瞬变响应与回线半径的影响关系，其中：当r₁/a＝0.5时，球体响应的极值最大，随着比值增大，响应极值逐渐降低。同时也可看到，球体响应的极值出现在一定的时间窗口内，说明在此时间段内才能发现围岩中的导体。

图3－2－3 均匀导电介质中回线中心下方有球体时的相对瞬变场与回线半径的影响

表3－2－1给出均匀大地上重叠回线早晚期的划分条件。当大地电阻率不变时，随着回线边长增大，观测进入近区（晚期）的时间越来越长。因此在实际工作中，要清楚地知道延时位于何区段，如果只用晚期的公式来计算有关参数，将会发生较大的错误。一般情况下，应减小回线边长，增加匝数，使采样时间符合晚期的条件。

表3－2－1 均匀大地上重叠回线早晚期的划分条件 （单位：t/ms）

（四）方法技术特点

瞬变电磁法是观测纯二次场，不存在一次场源的干扰，这称之为时间上的可分性；但发射脉冲是多频率的合成，不同延时观测的主要频率不同，相应时间的场在地层中传播速度不同，探测深度也就不同，这称之为空间的可分性。因此，瞬变电磁法有如下特点：

1）把频率域的精度问题转化成灵敏度问题，加大功率灵敏度可以增大信噪比，加大勘探深度；

2）在高阻围岩区不会产生地形起伏影响的假异常；在低阻围岩区，由于是多道观测，早期道的地形影响也较易分辨；

3）可以采用同点组合（同一回线、重叠回线、中心回线）进行观测，使与勘探目标的耦合最紧，取得的异常响应强，形态简单，分层能力强；

4）线圈点位、方位或收发距要求相对不严格，测地工作简单，工效高；

5）有穿透低阻的能力，探测深度大；

6）剖面测量和测深工作同时完成，提供了更多的有用信息，减少了多解性；

7）磁源产生激励电流，不需接地电极，适地表干噪区开展工作；

8）由于发射场能量分布于较宽的频带上，信噪比往往较低，更容易受天然和人为干扰信号的影响。

（五）应用范围

1）划分咸淡水；

2）了解断裂破碎带空间分布特征；

3）确定不同岩性接触带；

4）查明灰岩区岩溶管道的分布特征。

H. 均匀大地的瞬变电磁响应

4.4.2.1 均匀大地瞬变电磁响应过程

瞬变场的激励场源主要有两种，一种是载流线圈或回线，另一种是接地电极。目前用得较多的是回线场源。发射的电流脉冲主要有矩形、三角波和半正弦波等。不同的波形有不同的频谱，激发的二次场频谱也不相同。为讨论问题的方便，下面主要讨论回线场源阶跃脉冲(相当于矩形脉冲后沿)激发的瞬变电磁场。

在电导率为σ、磁导率为μ₀的均匀同性大地表面敷设面积为S的矩形发射回线，在回线中供以脉冲电流I(t)：

电法勘探

在电流断开之前，发射电流在回线的周围大地和空间建立一个稳定的磁场，如图4.4.2所示。

图4.4.2 矩形回线中输入阶跃电流产生的磁力线

在t=0时刻，当发送回线中电流突然断开时，由该电流产生的磁场也立即消失。根据法拉第定律，一次磁场这一剧烈变化通过空气和地下导电介质传至回线周围的大地中，并在大地中激发出感应电流以维持发射电流断开之前存在的磁场，使空间的磁场不会立即消失。由于介质的欧姆损耗，这一感应电流迅速衰减，由它产生的磁场也随之迅速衰减，这种变化的磁场在其周围介质中感应出更弱的涡流。这一过程继续下去，直至大地的欧姆损耗将磁场能量消耗完毕为止。以上为大地中的瞬变电磁过程，伴随这一过程存在的电磁场即是大地的瞬变电磁场。

应该指出，电磁场在空气中的传播速度比在导电介质中的传播速度大得多。当一次电流断开时，一次磁场的剧烈变化首先传播到发射回线周围的地表各点。因此，最初激发的感应电流局限于地表。地表各处感应电流的分布是不均匀的，在紧靠发射回线一次磁场最强的地表处，感应电流也最强。随着时间的推移，地下的感应电流便向下、向外扩散，其强度逐渐减弱，分布趋于均匀。美国地球物理学家纳比吉安(M.N.Nabighian，1988)对发射电流关断后不同时刻地下感应电流场的分布进行了研究。结果表明，感应电流呈环带分布，涡流场极大值最先位于紧临发射回线的地表下。随着时间的推移，该极大值将沿从T_x中心起与地面成30°倾角的锥形斜面向下及向外传播。图4.4.3显示了不同时刻穿过发射回线中心横断面上的地下感应电流密度等值线。

4.4.2.2 “烟圈效应”

纳比吉安指出，任一时刻地下涡旋电流在地表产生的磁场可以等效为一个水平环状电流的磁场。在发射电流刚关断时，该环状电流紧挨发射回线，与发射回线具有相同的形状。随着时间的推移，该电流环向下、向外扩散，并逐渐变为圆电流环。图4.4.4给出了发射电流关断后3个不同时刻地下等效电流环的分布示意图。从图中可以看出，等效电流环很像从发射回线中“吹”出来的一系列“烟圈”，因此人们将地下涡旋电流的传播过程形象地称为“烟圈效应”。

图4.4.3 不同时刻穿过T_x中心横断面内地下感应电流密度的等值线

T_x=800 m×400 m

图4.4.4 半空间中的等效涡流环

“烟圈”的半径r和深度d的表达式分别为

电法勘探

式中：a 为发射线圈的半径；c₂=8/π-2=0.546 479。

当发射线圈半径相对于“烟圈”半径很小时，可得tanθ=d/r≈1.07，则θ≈47°。故“烟圈”将沿47°倾斜锥面扩散，其向下传播的速度为

电法勘探

从式(4.4.2)和式(4.4.3)可以看出，地下感应涡旋电流向下、向外扩散的速度与大地电导率有关，导电性越好，扩散速度越慢。这意味着在导电性较好的大地上，能在更长的延时后观测到大地瞬变电磁场。

从“烟圈效应”的观点看，早期的瞬变电磁场是由近地表的感应电流产生的，反映浅部电性分布；晚期瞬变电磁场主要是由深部的感应电流产生的，反映深部的电性分布。因此，观测和研究大地瞬变电磁场随时间的变化规律，可以探测大地电性的垂向变化，这便是瞬变电磁测深的原理。