電煙圈教學

A. 怎麼吐煙圈 過肺之後吐出

這個網上有教學視頻

B. 瞬變電磁法的野外工作方法

（一）工作裝置和回線大小的選擇

工作裝置的選擇應根據勘探目的、施工條件和各種裝置的特點等因素綜合考慮決定。如果探測目標深度在100m以內，要求達到較高的解析度，圍岩電性較好（易產生集流效 應）時，同點裝置是首選對象。如果要求進行較大深度的探測，或測區崎嶇或有河谷等其 他障礙使得鋪設動源回線困難時，則應選擇大回線定源裝置，框-回線裝置。

增大發射回線和接收回線邊長，將會增強信號強度，並延長有效信號的持續時間，從 而有利於加大探測深度。但二者的增大使野外工作難度增加，同時使測量結果受影響的范 圍擴大，從而降低了橫向解析度。此外，增大接收回線邊長時，不僅增大了有效信號強 度，也使干擾信號強度增大。因而，在保證預定勘探深度的情況下，一般都應選擇盡可能 小的回線邊長。模擬實驗結果和野外實例表明：同點裝置可以有把握地探測到線性尺寸相當於回線邊長、埋深為2倍回線邊長的良導體。因此，採用同點裝置時，應取回線邊長等 於或略大於0.5倍探測深度。採用框-回線裝置時，大定源發送回線邊長可等於或略大於 擬探測深度。

圖4-65 重疊回線在直立薄脈上的多道V/I異常剖面曲線

（二）野外工作布置和測量

測區和測網選擇及測地工作與其他物探方法相同，這里不再贅述，只介紹與瞬變電磁法野外數據採集有關的幾個技術問題。

1.回線布置

供電回線要採用電阻小、絕緣性能好的導線，一般要求每千米電阻小於6Ω，以便在有限的電源電壓下可輸出足夠大的電流。

電線要按測地布設的點位鋪設，若線架上剩有殘余導線，應將其呈之字形鋪於地面，以免電線纏繞產生強烈的感應信號。一切緊挨回線的金屬物體都會產生強烈的干擾信號，高壓電力線的強干擾信號甚至可能損害測量電路。因此，回線布設應避開所有金屬物體，遠離高壓電力線。

2.發射和測量信號波形

現在使用的幾乎所有地面瞬變電磁法儀器發射電流波形全部為占空比為1：1的正負相間的矩形波，如圖4-66（a）所示。典型的單向供電時間大概為10～100ms數量 級，—個周期約為40～400ms。一般來說，要按照勘探深度的需要選擇單向供電時間的長 短，如要求勘探深度大，單向供電時間就長。由於線路設計技術上的原因，以及必要性不 強，實際發射的矩形電流波形的前沿並不陡，可延續數毫秒時間。然而後沿要求很陡，一 般為數微秒時間，以至於可以被看做「階躍」脈沖。圖4-66（b）所示為發射磁場在接 收回線中產生的感應電動勢，這並不是需要觀測的信號，需要觀測的是地下感應渦流產生 的二次場信號，也就是圖4-66（c）中的信號。

圖4-66 發射和接收信號波形

3.觀測時間范圍和疊加次數的選擇

編寫一個測區的工作設計時，往往需要根據所需探測深度和測區電阻率變化范圍確定記錄時間范圍。從「煙圈」 電流的擴散深度公式

勘探地球物理教程

可推知TEM的探測深度正比於 。若假定探測深度相當於煙圈電流深度的一半，則 可用

勘探地球物理教程

確定觀測時間范圍。式（4-69）和式（4-70）中tmin和tmax分別為最小延時和最大延時；h_min和h_max分別為要求的最小和最大探測深度；ρ_min和ρ_max為測區岩層的最低和最高電阻率。

一般說來，在實際工作中希望在盡可能寬的時間范圍內記錄到有用信號。但由於測量迴路本身存在一定的過渡過程，使得觀測的最小延遲時間不能太早（現在的商用瞬變電磁 儀讀數的最小延遲時間約為10_μs數量級）。而測區干擾電磁場以及儀器雜訊電平的存在又 限制了觀測的最大延遲時間。記錄時間范圍過寬，實際上晚期道的觀測質量已不能保證。在一個測區工作前最好先做一些實驗工作。如果最後幾道讀數為雜訊電平，說明有用信號 都已記錄下來了；如果最後幾道讀數超過雜訊電平，就應增大觀測時間范圍。當然，選定 了觀測時間范圍後，在實際觀測中遇到衰減很慢的異常，應即時延長時間范圍重復觀測，使有用信號能被完整地記錄下來。

為了壓制測區的干擾電磁信號，提高觀測資料的信噪比，現代的瞬變電磁儀大都採用了 「疊加平均」的讀數技術。增加疊加次數可以降低記錄數據中干擾雜訊的水平，然而，增加 疊加次數將增加觀測時間，降低觀測速度。疊加次數的選取應兼顧數據質量和觀測速度。所 選取的最小疊加次數應使高於儀器雜訊電平的有用信號以足夠大的信噪比被記錄下來。

4.供電電流強度的確定

可根據所用裝置及最大延時觀測信號達到最低可分辨信號水平計算出供電電流強度。例如，對於重疊回線裝置，有

勘探地球物理教程

式中：I為供電電流強度；ρτ_max為測區預計最大視電阻率；tmax為對應於最大探測深度所要 求的最大延時；V_min為最低可分辨電壓；a為回線邊長。

5.雜訊電平的觀測

不同觀測點的雜訊電平並不完全一致，為了確定各觀測點晚期數據的觀測精度，必須 在每個測點上或相間幾個測點上測量雜訊電平，這種測量一般是採用將發射電流輸出到匹 配負荷的方法進行。雜訊電平以下的數據已不可靠，僅供參考。圖示時用虛線標出離差范 圍線，以示與正常數據的區別。

C. 玩煙圈voopoo drag1瓦數溫度電阻什麼的設置成多少好（用的是天網霧化器）

75w，上下浮動5w。天網霧化芯阻值為0.15歐姆，霧化芯無法承受90w以上瓦數，因此75w左右為最佳瓦數。

D. 怎麼吐煙圈，3種吐煙圈方法

方法之一:

吐傳統的煙圈

1、不完全吸入煙，讓煙停在你的咽喉處，而不僅僅是在嘴裡。這需要適應一下，可能會引起咳嗽。

E. 電視上吐煙圈是什麼東西

煙斗、煙囪等，問題根本不具體，不知所雲。

F. 怎麼吐煙圈，用普通的香煙

有2種方法，一種；
一、吸上一口濃煙。
二、將嘴唇做成O字型。
三，用舌頭彈下牙。

二種；
一、吸上一口濃煙。
二、將嘴唇做成O字型。
三，用食指有節奏的輕點腮幫子 求採納

G. 瞬變電磁法基本原理及方法技術特點

（一）基本原理

瞬變電磁法是以地殼中岩石和礦石的導電性差異為主要物質基礎，通過以接地導線或不接地回線通以脈沖電流作為場源，以激勵探測目的物感生二次電流，在脈沖間隙測量二次場隨時間變化的響應，從而達到了解地下介質的電性變化情況的目的。

M.N.Nabighan指出，任一時刻地下渦旋電流在地表產生的磁場可以等效為一個水平環狀線電流的磁場。在發射電流剛關斷時，該環狀線電流緊挨發射回線，與發射回線具有相同的形狀。隨著時間的推移，該電流環向下、向外擴散，並逐漸變為圓電流環。等效電流環很象從發射回線中吹出的來的一系列「煙圈」，沿與地面成47°的傾斜錐面擴散，這種過程可形象地稱為「煙圈效應」。從這一觀點來看，早期瞬變電磁場是由近地表電流產生的，反映淺部電性分布特徵；晚期瞬變電磁場主要是由深部的感應電流產生的，反映深部的電性分布。因此，觀測和研究大地瞬變電磁場隨時問的變化規律，可以探測大地電性的垂向變化。

重疊回線脈沖場源激勵，近區瞬變響應換算的視電阻率（ρ_S）和視深度（H_S）參數公式如下：

地球物理找水方法技術與儀器

式中：ε（t）為瞬變響應；M為激勵磁矩；q為回線面積；τ₀為脈沖寬度。

（二）觀測裝置類型

瞬變電磁法觀測時，經過多次正反向電流激勵，瞬變響應多次疊加達到滿意結果後，完成測點的觀測任務。該方法常見的裝置組合類型如下。

（1）動源組合類（圖3－2－1）

該類組合的邊長一般為L＝50～400m；另外根據實測任務，淺部與深部測深邊長范圍可達L＝20～150m。

圖3－2－1 瞬變電磁法動源裝置組合類型圖

（2）定源組合類（圖3－2－2）

圖3－2－2 瞬變電磁法定源裝置組合類型圖

（三）激勵回線邊長的確定

在磁源瞬變電磁法野外工作中，激勵回線邊長的大小直接影響勘探對象的響應以及早晚期的劃分。如在圖3－2－3中說明了均勻導電介質中回線中心下方球體的相對瞬變響應與回線半徑的影響關系，其中：當r₁/a＝0.5時，球體響應的極值最大，隨著比值增大，響應極值逐漸降低。同時也可看到，球體響應的極值出現在一定的時間窗口內，說明在此時間段內才能發現圍岩中的導體。

圖3－2－3 均勻導電介質中回線中心下方有球體時的相對瞬變場與回線半徑的影響

表3－2－1給出均勻大地上重疊回線早晚期的劃分條件。當大地電阻率不變時，隨著回線邊長增大，觀測進入近區（晚期）的時間越來越長。因此在實際工作中，要清楚地知道延時位於何區段，如果只用晚期的公式來計算有關參數，將會發生較大的錯誤。一般情況下，應減小回線邊長，增加匝數，使采樣時間符合晚期的條件。

表3－2－1 均勻大地上重疊回線早晚期的劃分條件 （單位：t/ms）

（四）方法技術特點

瞬變電磁法是觀測純二次場，不存在一次場源的干擾，這稱之為時間上的可分性；但發射脈沖是多頻率的合成，不同延時觀測的主要頻率不同，相應時間的場在地層中傳播速度不同，探測深度也就不同，這稱之為空間的可分性。因此，瞬變電磁法有如下特點：

1）把頻率域的精度問題轉化成靈敏度問題，加大功率靈敏度可以增大信噪比，加大勘探深度；

2）在高阻圍岩區不會產生地形起伏影響的假異常；在低阻圍岩區，由於是多道觀測，早期道的地形影響也較易分辨；

3）可以採用同點組合（同一回線、重疊回線、中心回線）進行觀測，使與勘探目標的耦合最緊，取得的異常響應強，形態簡單，分層能力強；

4）線圈點位、方位或收發距要求相對不嚴格，測地工作簡單，工效高；

5）有穿透低阻的能力，探測深度大；

6）剖面測量和測深工作同時完成，提供了更多的有用信息，減少了多解性；

7）磁源產生激勵電流，不需接地電極，適地表干噪區開展工作；

8）由於發射場能量分布於較寬的頻帶上，信噪比往往較低，更容易受天然和人為干擾信號的影響。

（五）應用范圍

1）劃分鹹淡水；

2）了解斷裂破碎帶空間分布特徵；

3）確定不同岩性接觸帶；

4）查明灰岩區岩溶管道的分布特徵。

H. 均勻大地的瞬變電磁響應

4.4.2.1 均勻大地瞬變電磁響應過程

瞬變場的激勵場源主要有兩種，一種是載流線圈或回線，另一種是接地電極。目前用得較多的是回線場源。發射的電流脈沖主要有矩形、三角波和半正弦波等。不同的波形有不同的頻譜，激發的二次場頻譜也不相同。為討論問題的方便，下面主要討論回線場源階躍脈沖(相當於矩形脈沖後沿)激發的瞬變電磁場。

在電導率為σ、磁導率為μ₀的均勻同性大地表面敷設面積為S的矩形發射回線，在回線中供以脈沖電流I(t)：

電法勘探

在電流斷開之前，發射電流在回線的周圍大地和空間建立一個穩定的磁場，如圖4.4.2所示。

圖4.4.2 矩形回線中輸入階躍電流產生的磁力線

在t=0時刻，當發送回線中電流突然斷開時，由該電流產生的磁場也立即消失。根據法拉第定律，一次磁場這一劇烈變化通過空氣和地下導電介質傳至回線周圍的大地中，並在大地中激發出感應電流以維持發射電流斷開之前存在的磁場，使空間的磁場不會立即消失。由於介質的歐姆損耗，這一感應電流迅速衰減，由它產生的磁場也隨之迅速衰減，這種變化的磁場在其周圍介質中感應出更弱的渦流。這一過程繼續下去，直至大地的歐姆損耗將磁場能量消耗完畢為止。以上為大地中的瞬變電磁過程，伴隨這一過程存在的電磁場即是大地的瞬變電磁場。

應該指出，電磁場在空氣中的傳播速度比在導電介質中的傳播速度大得多。當一次電流斷開時，一次磁場的劇烈變化首先傳播到發射回線周圍的地表各點。因此，最初激發的感應電流局限於地表。地表各處感應電流的分布是不均勻的，在緊靠發射回線一次磁場最強的地表處，感應電流也最強。隨著時間的推移，地下的感應電流便向下、向外擴散，其強度逐漸減弱，分布趨於均勻。美國地球物理學家納比吉安(M.N.Nabighian，1988)對發射電流關斷後不同時刻地下感應電流場的分布進行了研究。結果表明，感應電流呈環帶分布，渦流場極大值最先位於緊臨發射回線的地表下。隨著時間的推移，該極大值將沿從T_x中心起與地面成30°傾角的錐形斜面向下及向外傳播。圖4.4.3顯示了不同時刻穿過發射回線中心橫斷面上的地下感應電流密度等值線。

4.4.2.2 「煙圈效應」

納比吉安指出，任一時刻地下渦旋電流在地表產生的磁場可以等效為一個水平環狀電流的磁場。在發射電流剛關斷時，該環狀電流緊挨發射回線，與發射回線具有相同的形狀。隨著時間的推移，該電流環向下、向外擴散，並逐漸變為圓電流環。圖4.4.4給出了發射電流關斷後3個不同時刻地下等效電流環的分布示意圖。從圖中可以看出，等效電流環很像從發射回線中「吹」出來的一系列「煙圈」，因此人們將地下渦旋電流的傳播過程形象地稱為「煙圈效應」。

圖4.4.3 不同時刻穿過T_x中心橫斷面內地下感應電流密度的等值線

T_x=800 m×400 m

圖4.4.4 半空間中的等效渦流環

「煙圈」的半徑r和深度d的表達式分別為

電法勘探

式中：a 為發射線圈的半徑；c₂=8/π-2=0.546 479。

當發射線圈半徑相對於「煙圈」半徑很小時，可得tanθ=d/r≈1.07，則θ≈47°。故「煙圈」將沿47°傾斜錐面擴散，其向下傳播的速度為

電法勘探

從式(4.4.2)和式(4.4.3)可以看出，地下感應渦旋電流向下、向外擴散的速度與大地電導率有關，導電性越好，擴散速度越慢。這意味著在導電性較好的大地上，能在更長的延時後觀測到大地瞬變電磁場。

從「煙圈效應」的觀點看，早期的瞬變電磁場是由近地表的感應電流產生的，反映淺部電性分布；晚期瞬變電磁場主要是由深部的感應電流產生的，反映深部的電性分布。因此，觀測和研究大地瞬變電磁場隨時間的變化規律，可以探測大地電性的垂向變化，這便是瞬變電磁測深的原理。